پیشینه تحقیق هیدرودینامیک مغناطیسی  دارای ۱۳ صفحه می باشد فایل پیشینه تحقیق به صورت ورد  word و قابل ویرایش می باشد. بلافاصله بعد از پرداخت و خرید لینک دنلود فایل نمایش داده می شود و قادر خواهید بود  آن را دانلود و دریافت نمایید . ضمناً لینک دانلود فایل همان لحظه به آدرس ایمیل ثبت شده شما ارسال می گردد.

فهرست مطالب

مقدمه    ۴
۲-۱ تاریخچهای ازهیدرودینامیک مغناطیسی:    ۴
۲-۲ معادلات الکترودینامیک درمبحث هیدرودینامیک مغناطیسی:    ۵
۲-۲-۱ میدان الکتریکی و نیروی لورنتز:    ۵
۲-۲-۲  قانون اهم و نیروی لورنتز حجمی:    ۶
۲-۲-۳  قانون آمپر:    ۷
۲-۲-۴ قانون فارادی :    ۷
۲-۲-۵ جمعبندی:    ۷
۲-۳-مروری بر تحقیقات انجام شده    ۹
فهرست منابع    ۱۱

منابع

[۱]    Itaru, M., Osamu, T., & Akimi, S. Natural convection heat transfer from a horizontal cylinder to mercury under magnetic field. International Journal of Heat and Mass Transfer, 19(9), 1021-1029. (1976)

[۲]     Fumizawa, M.-o. Natural convection experiment with liquid NaK under transverse magnetic field. Journal of Nuclear Science and Technology, 17(2), 98-105. (1980)

[۳]     Moulic, S. G., & Yao, L. Natural convection along a vertical wavy surface with uniform heat flux. Journal of heat transfer, 111(4), 1106-1108. (1989)

 [۴]     Bhavnani, S., & Bergles, A. Natural convection heat transfer from sinusoidal wavy surfaces. Wärme-und Stoffübertragung, 26(6), 341-349. (1991)

[۵]     Chamkha, A. J., & Khaled, A.-R. A. Similarity solutions for hydromagnetic simultaneous heat and mass transfer by natural convection from an inclined plate with internal heat generation or absorption. Heat and Mass Transfer, 37(2-3), 117-123. (2001)

 [۶]     Adjlout, L., Imine, O., Azzi, A., & Belkadi, M. Laminar natural convection in an inclined cavity with a wavy wall. International Journal of Heat and Mass Transfer, 45(10), 2141-2152. (2002)

[۷]     Wang, C.-C. Mixed convection boundary layer flow of non-Newtonian fluids along vertical wavy plates. International journal of heat and fluid flow, 23(6), 831-839. (2002)

 [۸]     Molla, M. M., Hossain, M. A., & Yao, L. S. Natural convection flow along a vertical wavy surface with uniform surface temperature in presence of heat generation/absorption. International Journal of Thermal Sciences, 43(2), 157-163. (2004)

[۹]     Wang, C.-C. Mixed convection boundary layer flow on inclined wavy plates including the magnetic field effect. International Journal of Thermal Sciences, 44(6), 577-586. (2005)

  [۱۰]  Yao, L.-S. Natural convection along a vertical complex wavy surface. International Journal of Heat and Mass Transfer, 49(1), 281-286. (2006)

[۱۱]   Kandasamy, R., Hashim, I., Khamis, A., & Muhaimin, I. Combined heat and mass transfer in MHD free convection from a wedge with ohmic heating and viscous dissipation in the presence of suction or injection. Iranian Journal of Science & Technology, 31(A2). (2007)

   [۱۲] Molla, M. M., & Hossain, M. A. Radiation effect on mixed convection laminar flow along a vertical wavy surface. International Journal of Thermal Sciences, 46(9), 926-935. (2007)

[۱۳]  Sharma, P., & Singh, G. Effects of variable thermal conductivity, viscous dissipation on steady MHD natural convection flow of low Prandtl fluid on an inclined porous plate with Ohmic heating. Meccanica, 45(2), 237-247. (2010)

 مقدمه

پدیده­­های فیزیکی خیلی زیادی درگیر و وابسته با جابجایی طبیعی هستند. می­توان جریان جابجایی آزاد و انتقال حرارت مربوط به آن را در گستره وسیعی از سیستم­های طبیعی و صنعتی مشاهده کرد. جریان آزاد در هوا٬ مبدل­های حرارتی٬ جمع­کننده­های انرژی خورشیدی٬ تکنولوژی خشک­کننده­ها٬ تکنولوژی­های فراوری غذا٬ خنک کننده­های سیستم­های الکترونیکی و خنک کننده­های راکتورهای هسته­ای مثال­هایی از جریان جابجایی آزاد می­باشند.

تفاوت اساسی جابجایی اجباری و آزاد در آن است که در جابجایی اجباری٬ موتوری که جریان را به حرکت در می­آورد خارجی است اما در جابجایی آزاد این موتور درون خود جریان است. اختلاف دمای دیواره- سیال باعث ایجاد چرخه طبیعی و یکنواخت در جابجایی طبیعی می­شود بدین صورت که در مجاورت دیواره گرم بسته­ای از سیال گرم شده و در حین منبسط شدن به سمت بالا حرکت  می­کند. سپس این بسته در مجاورت سیال سرد خنک شده متراکم گردیده و از طرف دیگر به سمت پایین حرکت می­کند تا دوباره به سطح گرم برسد. این چرخه قابلیت انجام کار دارد یعنی اگر پروانه­ای را وارد جریان کنیم در اثر این جریان به چرخش در می­آید. این مساله منشا نیروگاه­های بادی است. ولی اگر وسیله­ای برای استفاده از کار چرخه وجود نداشته باشد سیال به سرعت در چرخه به حرکت در آمده و کار بالقوه آن در اصطکاک با اجسام ثابت تلف می­شود.

هیدرودینامیک مغناطیسی (MHD)¹ شاخه­ای نسبتا جدید ولی مهم از مکانیک سیالات است. از جمله زمینه­های مهم آن در صنعت می­توان به نقش کاربردی آن در خنک کردن راکتورهای هسته­ای با عدد پرانتل کوچک (مانند نقره با پرانتل ۰٫۰۱ و بیسموت با پرانتل ۰٫۰۲۱ ) نام برد  ] ۱و۲[. مگنتو هیدرودینامیک مطالعه جریان سیالی است که هادی جریان الکتریکی بوده و همزمان یک میدان مغناطیسی نیز  بر آن اعمال شده است به طوری که نیروی مغناطیسی به وجودآمده در جهت جریان یا خلاف آن است.

۲-۱ تاریخچه­ای ازهیدرودینامیک مغناطیسی:

موضوع هیدرودینامیک مغناطیسی بعد از سال ۱۹۳۰ مطرح شد. هارتمن در سال۱۹۳۷ بر روی جریان فلز مذاب در حال عبور از یک مجرا که بر آن میدان مغناطیسی اعمال می­شد مطالعاتی انجام داد. او همچنین یک تحقیق ﺗﺌوری و آزمایشگاهی را بر روی فلز جیوه در حضور یک میدان مغناطیسی ثابت انجام داد. هارتمن به عنوان پدر علم هیدرودینامیک مغناطیسی در مبحث فلز مذاب شناخته می­شود . جریان­های هارتمن٬ جریان داخل مجراهایی که در آن­­ها یک میدان مغناطیسی وجود دارد را توصیف می­کنند. در سال ۱۹۵۰ فیزیک پلاسما به عنوان موضوعی برای فرایندهای گداخت گرمای هسته­ای کنترل شده در راکتورهای هسته­ای در مباحث مربوط به هیدرودینامیک مغناطیسی مطرح گردید. در همین سال­ها نظریه معروف به امواج آلفون اراﺋﻪ  شد که ارتباط بین هیدرودینامیک مغناطیسی و علوم نجومی را مطرح می­­کند.

انگیزه­هایی که می­توان از آن به عنوان یک عامل محرک برای پیشرفت این تکنولوژی نام برد به اختصار به شرح زیر است:

۱-  راکتورهای زاینده: در این راکتورها از سدیم مذاب به عنوان یک سیال خنک­کننده استفاده می­شود و لازم است این سیال پمپ شود که این کار با استفاده از پمپ­های هیدرودینامیک مغناطیسی صورت می­پذیرد.

۲- گداخت گرما-هسته­ای کنترل شده: در این فرایند لازم است تا پلاسمای داغ بوسیله سطح مواد و توسط میدان مغناطیسی محصور گردد.

۳- وسایل تولید قدرت هیدرودینامیک مغناطیسی: در این وسایل گازهای یونیزه شده از میان یک میدان مغناطیسی عبور داده می­شوند و انرژی الکتریکی مفیدی تولید می­شود که چشم­اندازی در بهبود بخشیدن راندمان نیروگاه­ها عرضه کرده است.

۲-۲ معادلات الکترودینامیک درمبحث هیدرودینامیک مغناطیسی:

در تحلیل الکترودینامیک معمولا محیط موردنظر رسانا و غیر قابل تراکم در نظر گرفته می­شود و تمام خواص آن نظیر ضریب هدایت الکتریکی  یکنواخت فرض می­شود. با این فرضیات در ادامه نیروی لورنتز و قوانین اهم٬ آمپر و فارادی بیان می­شود.

۲-۲-۱ میدان الکتریکی و نیروی لورنتز:

اگر ذره­­ی باردار q با سرعت  در حضور میدان­های الکتریکی و مغناطیسی در حال حرکت باشد به طور کلی می­تواند تحت تاثیر نیروی F که مجموع سه نیروی الکترومغنایسی می­باشد قرار گیرد:

(۲-۱)

جمله اول در معادله (۲-۱) یعنی  نیروی کلمب یا الکتروستاتیک می­باشد که ناشی از جذب یا دفع بارهای الکتریکی می­باشد و  در اینجا میدان الکتروستاتیک است. جمله دوم یعنی  نیرویی است که بر بار الکتریکی در حضور یک میدان مغناطیسی متغیر با زمان اعمال می­شود و  میدان الکتریکی است که به واسطه تغییر میدان مغناطیسی در محیط القا می­شود . جمله سوم یعنی  نیروی لورنتز می­باشد که به واسطه­ی حرکت بارهای الکتریکی در یک میدان مغناطیسی به وجود می­آید.

تمامی فایل های پیشینه تحقیق و پرسشنامه و مقالات مربوطه به صورت فایل دنلودی می باشند و شما به محض پرداخت آنلاین مبلغ همان لحظه قادر به دریافت فایل خواهید بود. این عملیات کاملاً خودکار بوده و توسط سیستم انجام می پذیرد. جهت پرداخت مبلغ شما به درگاه پرداخت یکی از بانک ها منتقل خواهید شد، برای پرداخت آنلاین از درگاه بانک این بانک ها، حتماً نیاز نیست که شما شماره کارت همان بانک را داشته باشید و بلکه شما میتوانید از طریق همه کارت های عضو شبکه بانکی، مبلغ  را پرداخت نمایید.